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留言作者/內容〈833〉 | |
A family of curves F(θ,r,k)=0, of which differential equation is f(θ,r,r’)=0. Then the family of orthogonal trajectories has differential equation f(θ,r,-r2/r’)=0, where r’=dr/dθ. | |
回覆 2020/3/16 下午 04:21:25 (↑) |
留言作者/內容〈832〉 | |
【如何造出常微分方程式】 1. 消去法︰ 將描寫「圖形族」(如:同心圓族,橢圓族,…)的方程式「逐次微分」,直至消去方程 式所有的「參數(parameter)」(參數=可任意指定值的常數代號)為止。如此便可以得 到一個對應這項「圖形族」的常微分方程式。 2. 解析法︰ 根據「自然現象特性」並結合相關的「科學理論分析」,也可以得到一個對應這項「自然 現象」的常微分方程式。 |
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回覆 2020/3/15 下午 04:46:46 (↑) |
留言作者/內容〈831〉 | |
【n 階常微分方程式∼解的種類】 1. 「通解(general solution)」: 能表現「絕大多數」「解形態」的「解通式」 ∼「n 階」常微分方程式的「通解」,一般會「含 n 個參數 c1,…,cn」。 2. 「特解(particular solution)yp」: 「能夠」經由指定「通解的參數值 c1,…,cn」,便可獲得的解。 3. 「奇異解(singular solution)」: 「無法」由「通解」的「解通式」表現出來的解 ∼ 通常,會「再微分」常微分方程式,以便先「除去未知函數」,再設法求得奇異解! 4. 「全解(complete solution)yc」: 能表現「所有」「解形態」的「解通式」 ∼「沒有奇異解」的常微分方程式,其「通解 = 全解」。 ∼「有奇異解」的常微分方程式—「沒有全解,至多只能有通解」。 |
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回覆 2020/3/15 下午 04:44:49 (↑) |
留言作者/內容〈830〉 | |
許多「自然現象」及「幾何圖形」,其系統所呈現的「狀態(state)」經常牽扯到「極 微量(infinitesimal)的變動因素」,由於「微分學(Calculus)」原本即是研討微量變動對 整體表現影響程度的數學。因此,當我們嘗試用數學方法來描述這些「自然現象」及「幾何 圖形」時,便會引進許多「微分係數(differential coefficients)」以利這些微量變因的具體 呈現。其實,我們不難發現: 許多「自然現象」及「幾何圖形」都能用「含導函數(contain derivative)的方程式」來 加以描述。 |
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回覆 2020/3/15 下午 04:41:56 (↑) |
留言作者/內容〈829〉 | |
An oblique trajectory intersecting y’=f(x,y) at an angle α, if α=π/2, then the orthogonal trajectory is y’=-1/f(x,y). | |
回覆 2020/3/15 上午 07:41:48 (↑) |
留言作者/內容〈828〉 | |
存在唯一性定理: (存在性) 在微分方程 y’(x)=f(x, y)中,如果f(x, y)在閉長方形 R={ (x, y) | | x - x0 |≦a,| y-y0 |≦ b}上連續, 則方程y’(x)=f(x, y)至少存在一個於| x - x0 |≦ h上有定義得解 y = g(x), 且滿足初值條件 g(x0)=y0,其中 h =min( a, b/M),M =max{ |f(x,y)|:R中的所有點 (x,y) }。 (唯一性)如果再加上 f(x, y)在R上滿足李卜西茨(Lipschitz)條件: 對於R中的任意兩點 (x, y1)、 (x, y2) 有 | f(x, y1) - f(x, y2) |≦L |y1 - y2 |, 其中L是固定的常數 ,則上述滿足初始條件的解是唯一的。 |
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回覆 2020/3/14 下午 12:32:16 (↑) |
留言作者/內容〈827〉 | |
Consider the mechanical system shown in the figure, the mass of the object is m, the spring constant is kN / m, the friction coefficient between the object and the ground is BN-sec / m, and the object is pulled by the force F. Try to find the differential equation of the object motion. | |
回覆 2019/12/30 下午 05:01:06 (↑) |
留言作者/內容〈826〉 | |
履歷表: 姓名:丁明揚 • 學歷 o 國立台灣大學 數學系 博士(1978) o 國立台灣大學 數學研究所 碩士(1974) o 國立台灣大學 數學系 學士(1972) • 學術專長暨研究領域 o 微分方程式分析計算 • 學術經歷與榮譽 o 國立台灣大學 數學系 助教 1974/08 - 1975/07 o 國立交通大學 應用數學系所 副教授 1978/08 - 1982/07 o 國立交通大學 應用數學系所 教授 1982/08 -- o 國立交通大學 應用數學系所 系主任 1982/02 - 1985/07 o 國立交通大學 理學院 院長 1996/08 - 2002/07 o 教育部顧問室 顧問 1998/01 - 2001/12 o 國科會科教處 數學教育學門召集人 2000/01 - 2001/12 o 第一次國科會傑出獎 1990 - 1992 o 第二次國科會傑出獎 1992 - 1994 o 第三次國科會傑出獎 1998 - 2000 o 國科會特約研究人員 2000 - 2003, 2003-2006 o 第二屆華人數學家大會榮獲陳省身數學獎 2001 o 第47屆(2004)教育部學術獎 o 第8屆(2004-2007)國家講座主持人(數學及自然科學類) o 國立交通大學 應用數學系所 榮譽講座教授 (2004-2010) o 交通大學終身講座教授 (2010- ) o 第16屆(2013-2016)國家講座主持人(數學及自然科學類) o 終身榮譽國家講座 (2016- ) • 近五年研究計劃 o 新竹地區(交通大學)數學期刊圖書服務計畫(3/3)(96-2735-M-009-001-) | |
回覆 2019/12/30 下午 04:58:49 (↑) |
留言作者/內容〈825〉 | |
理論物理中,相對於薛丁格方程式之於非相對論量子力學,狄拉克方程式是相對論量子力學的一項描述自旋-½粒子的波函數方程式,由英國物理學家保羅·狄拉克於1928年建立,不帶矛盾地同時遵守了狹義相對論與量子力學兩者的原理,實則為薛丁格方程式的勞侖茲協變式。 ... 其中 是自旋-½粒子的質量, 與 分別是空間和時間的座標。 | |
回覆 2019/12/15 上午 10:16:01 (↑) |
留言作者/內容〈824〉 | |
【何謂微分方程式】 1. 「微分方程式(differential equation)」: 含有某些未知函數(unknown function)及其導函數(可能不含未知函數自身,但必含未知 函數的導函數)的方程式。 2. 微分方程式的「階數(order)」(由最高階導函數決定): 方程式中出現之最高階導函數的微分階數。 3. 微分方程式的「次數(degree)」(由最高階導函數決定): 方程式中出現之最高階導函數的最大次方數。 | |
回覆 2019/12/14 下午 05:12:52 (↑) |